詳細03 - 版の履歴

2021年12月1日 (水) 04:03にKamimuraによる

2021-12-01T04:03:07Z

← 古い版		2021年12月1日 (水) 04:03時点における版
26行目:		26行目:
	==参考文献==		==参考文献==
	<references>		<references>
	<ref name = "ref1">[http://home.sato-gallery.com/hikaribussei/kiso_hikari(2).pdf\|http://home.sato-gallery.com/hikaribussei/kiso_hikari(2).pdf]</ref>		<ref name = "ref1">[http://home.sato-gallery.com/hikaribussei/kiso_hikari(2).pdf http://home.sato-gallery.com/hikaribussei/kiso_hikari(2).pdf]</ref>
	<ref name = "ref2">遠藤雅守：電磁場の物理学ーその発生・伝搬・吸収・増幅・共振を電磁気学で理解するー</ref>		<ref name = "ref2">遠藤雅守：電磁場の物理学ーその発生・伝搬・吸収・増幅・共振を電磁気学で理解するー</ref>
	</references>		</references>

2021年12月1日 (水) 04:00にKamimuraによる

2021-12-01T04:00:37Z

← 古い版		2021年12月1日 (水) 04:00時点における版
22行目:		22行目:
	: ⇔<math>e^{-{\kappa}kt}e^{-i(wt-{\eta}kt)}</math>		: ⇔<math>e^{-{\kappa}kt}e^{-i(wt-{\eta}kt)}</math>
	: 式から<math>e^{-{\kappa}kt}</math>部分は波の減衰を表すことがわかる。これは媒質によって光が吸収されていることを意味する。		: 式から<math>e^{-{\kappa}kt}</math>部分は波の減衰を表すことがわかる。これは媒質によって光が吸収されていることを意味する。
			: つまり屈折率の虚部である<math>\kappa</math>は吸収を表すことになっている。

	==参考文献==		==参考文献==

2021年12月1日 (水) 03:58にKamimuraによる

2021-12-01T03:58:15Z

← 古い版		2021年12月1日 (水) 03:58時点における版
4行目:		4行目:
	: 光の速度と屈折率<math>n</math>の媒質中での速度の間には以下のような関係がある。		: 光の速度と屈折率<math>n</math>の媒質中での速度の間には以下のような関係がある。
	: <math>v_p = \frac{c}{n}</math>(<math>v_p</math>は物質中の光速。<math>c</math>は真空の光速。)<ref name = "ref2" />-----(1)		: <math>v_p = \frac{c}{n}</math>(<math>v_p</math>は物質中の光速。<math>c</math>は真空の光速。)<ref name = "ref2" />-----(1)
	: また、速度<math>v_p</math>と波数<math>k<math>の間には		: また、速度<math>v_p</math>と波数<math>k</math>の間には
	: <math>k = \frac{\omega}{v_p}</math>の関係がある。		: <math>k = \frac{\omega}{v_p}</math>の関係がある。
	: これは<math>v_p = f{\lambda}</math>に		: これは<math>v_p = f{\lambda}</math>に
11行目:		11行目:
	: ここに<math>{\omega} = 2{\pi}f</math>を代入すると、		: ここに<math>{\omega} = 2{\pi}f</math>を代入すると、
	: <math>v_p = \frac{\omega}{2{\pi}}\frac{2\pi}{k}</math>		: <math>v_p = \frac{\omega}{2{\pi}}\frac{2\pi}{k}</math>
	: ⇔<math>k = \frac{\omega}{v_p}<math>-----(2)		: ⇔<math>k = \frac{\omega}{v_p}</math>-----(2)
	: よって(1)に(2)を代入すると: 屈折率<math>n</math>の媒質中での波数は		: よって(1)に(2)を代入すると: 屈折率<math>n</math>の媒質中での波数は
	: <math>\frac{\omega}{k_p} = \frac{\omega}{nk}</math>(<math>v_p</math>		: <math>\frac{\omega}{k_p} = \frac{\omega}{nk}</math>(<math>v_p</math>

2021年12月1日 (水) 03:55にKamimuraによる

2021-12-01T03:55:54Z

← 古い版		2021年12月1日 (水) 03:55時点における版
3行目:		3行目:
	: この状態で、屈折率が<math>n</math>の媒質に入ったとする。		: この状態で、屈折率が<math>n</math>の媒質に入ったとする。
	: 光の速度と屈折率<math>n</math>の媒質中での速度の間には以下のような関係がある。		: 光の速度と屈折率<math>n</math>の媒質中での速度の間には以下のような関係がある。
	: <math>v_p = \frac{c}{n}</math>(<math>v_p<math>は物質中の光速。<math>c</math>は真空の光速。)<ref name = "ref2" />-----(1)		: <math>v_p = \frac{c}{n}</math>(<math>v_p</math>は物質中の光速。<math>c</math>は真空の光速。)<ref name = "ref2" />-----(1)
	: また、速度<math>v_p<math>と波数<math>k<math>の間には		: また、速度<math>v_p</math>と波数<math>k<math>の間には
	: <math>k = \frac{\omega}{v_p}<math>の関係がある。		: <math>k = \frac{\omega}{v_p}</math>の関係がある。
	: これは<math>v_p = f{\lambda}<math>に		: これは<math>v_p = f{\lambda}</math>に
	: <math>k = \frac{2\pi}{\lambda}</math>を代入して、		: <math>k = \frac{2\pi}{\lambda}</math>を代入して、
	: ⇔<math>v_p = f\frac{2\pi}{k}</math>		: ⇔<math>v_p = f\frac{2\pi}{k}</math>
13行目:		13行目:
	: ⇔<math>k = \frac{\omega}{v_p}<math>-----(2)		: ⇔<math>k = \frac{\omega}{v_p}<math>-----(2)
	: よって(1)に(2)を代入すると: 屈折率<math>n</math>の媒質中での波数は		: よって(1)に(2)を代入すると: 屈折率<math>n</math>の媒質中での波数は
	: <math>\frac{\omega}{k_p} = \frac{\omega}{nk}</math>(<math>v_p<math>		: <math>\frac{\omega}{k_p} = \frac{\omega}{nk}</math>(<math>v_p</math>
	: ⇔<math>k_p = nk</math>(<math>k_p<math>は物質中の波数。<math>c</math>は真空の波数。)		: ⇔<math>k_p = nk</math>(<math>k_p</math>は物質中の波数。<math>c</math>は真空の波数。)
	: ゆえに、屈折率が<math>n</math>の媒質に入ると、波は		: ゆえに、屈折率が<math>n</math>の媒質に入ると、波は
	: <math>e^-i(wt-nkt)</math>と表される。		: <math>e^-i(wt-nkt)</math>と表される。
22行目:		22行目:
	: ⇔<math>e^{-{\kappa}kt}e^{-i(wt-{\eta}kt)}</math>		: ⇔<math>e^{-{\kappa}kt}e^{-i(wt-{\eta}kt)}</math>
	: 式から<math>e^{-{\kappa}kt}</math>部分は波の減衰を表すことがわかる。これは媒質によって光が吸収されていることを意味する。		: 式から<math>e^{-{\kappa}kt}</math>部分は波の減衰を表すことがわかる。これは媒質によって光が吸収されていることを意味する。


	==参考文献==		==参考文献==
	<references>		<references>
	<ref name = "ref1">[[http://home.sato-gallery.com/hikaribussei/kiso_hikari(2).pdf]]</ref>		<ref name = "ref1">[http://home.sato-gallery.com/hikaribussei/kiso_hikari(2).pdf\|http://home.sato-gallery.com/hikaribussei/kiso_hikari(2).pdf]</ref>
	<ref name = "ref2">遠藤雅守：電磁場の物理学ーその発生・伝搬・吸収・増幅・共振を電磁気学で理解するー</ref>		<ref name = "ref2">遠藤雅守：電磁場の物理学ーその発生・伝搬・吸収・増幅・共振を電磁気学で理解するー</ref>
	</references>		</references>



	~~: 光をp波とs波に分けてそれぞれ強度の比がしたようになっているとする。~~
	~~: <math>~~
	~~\begin{cases}~~
	~~I_s^r &= {\left \| r^s \right \vert^2}I_s^i + \\~~
	~~I_p^r &= {\left \| r^p \right \vert^2}I_p^i~~
	~~\end{cases}~~
	~~</math>~~
	~~: 右辺の<math>I_s^i, I_p^i</math>が入射光。左辺の<math>I_s^r, I_p^r</math>は反射光である。~~
	~~: 辺々を足すと~~
	~~: ⇔ <math>I_s^r + I_p^r = \left \| r^s \right \vert^{2}I_s^i + \left \| r^p \right \vert^{2}I_p^i</math>~~
	~~: ⇔ <math>I_s^r + I_p^r = (\left \| r^s \right \vert^{2} + \left \| r^p \right \vert^{2})I_p^i</math>(∵右辺の入射光は自然光で<math>I_s^i = I_p^i</math>)~~
	~~: ⇔ <math>I_s^r + I_p^r = \frac{\left \| r^s \right \vert^{2} + \left \| r^p \right \vert^{2}}{2}2I_p^i</math>~~
	~~: ⇔ <math>I_s^r + I_p^r = \frac{\left \| r^s \right \vert^{2} + \left \| r^p \right \vert^{2}}{2}(I_s^i + I_p^i)</math>~~
	~~: ⇔ <math>\frac{I_s^r + I_p^r}{I_s^i + I_p^i} = \frac{\left \| r^s \right \vert^{2} + \left \| r^p \right \vert^z{2}}{2}</math>~~
	~~: ゆえに、光強度反射率はp波とs波の平均で与えられる。~~

2021年12月1日 (水) 03:52にKamimuraによる

2021-12-01T03:52:58Z

← 古い版		2021年12月1日 (水) 03:52時点における版
1行目:		1行目:
	<div id="詳細03" style="font-size: 150%;">03：屈折率の虚部が吸収を表す理由</div>		<div id="詳細03" style="font-size: 150%;">03：屈折率の虚部が吸収を表す理由</div>
	: <math>x</math>方向に進む波が<math>e^{-i(wt-kt)}</math>と表されたとする。<ref name = "~~ref2~~">		: <math>x</math>方向に進む波が<math>e^{-i(wt-kt)}</math>と表されたとする。<ref name = "ref1" />
	: この状態で、屈折率が<math>n</math>の媒質に入ったとする。		: この状態で、屈折率が<math>n</math>の媒質に入ったとする。
	: 光の速度と屈折率<math>n</math>の媒質中での速度の間には以下のような関係がある。		: 光の速度と屈折率<math>n</math>の媒質中での速度の間には以下のような関係がある。
	: <math>v_p = \frac{c}{n}</math>(<math>v_p<math>は物質中の光速。<math>c</math>は真空の光速。)<ref name = "~~ref1~~" />-----(1)		: <math>v_p = \frac{c}{n}</math>(<math>v_p<math>は物質中の光速。<math>c</math>は真空の光速。)<ref name = "ref2" />-----(1)
	: また、速度<math>v_p<math>と波数<math>k<math>の間には		: また、速度<math>v_p<math>と波数<math>k<math>の間には
	: <math>k = \frac{\omega}{v_p}<math>の関係がある。		: <math>k = \frac{\omega}{v_p}<math>の関係がある。
26行目:		26行目:
	==参考文献==		==参考文献==
	<references>		<references>
	<ref name = "ref1~~">遠藤雅守：電磁場の物理学ーその発生・伝搬・吸収・増幅・共振を電磁気学で理解するー</ref>~~		<ref name = "ref1">[[http://home.sato-gallery.com/hikaribussei/kiso_hikari(2).pdf]]</ref>
	~~<ref name = "ref2~~">[[http://home.sato-gallery.com/hikaribussei/kiso_hikari(2).pdf]]</ref>		<ref name = "ref2">遠藤雅守：電磁場の物理学ーその発生・伝搬・吸収・増幅・共振を電磁気学で理解するー</ref>
	</references>		</references>

2021年12月1日 (水) 03:51にKamimuraによる

2021-12-01T03:51:54Z

← 古い版		2021年12月1日 (水) 03:51時点における版
27行目:		27行目:
	<references>		<references>
	<ref name = "ref1">遠藤雅守：電磁場の物理学ーその発生・伝搬・吸収・増幅・共振を電磁気学で理解するー</ref>		<ref name = "ref1">遠藤雅守：電磁場の物理学ーその発生・伝搬・吸収・増幅・共振を電磁気学で理解するー</ref>
	<ref name = "~~ref1~~">[[http://home.sato-gallery.com/hikaribussei/kiso_hikari(2).pdf]]</ref>		<ref name = "ref2">[[http://home.sato-gallery.com/hikaribussei/kiso_hikari(2).pdf]]</ref>
	</references>		</references>

2021年12月1日 (水) 03:51にKamimuraによる

2021-12-01T03:51:16Z

← 古い版		2021年12月1日 (水) 03:51時点における版
1行目:		1行目:
	<div id="詳細03" style="font-size: 150%;">03：屈折率の虚部が吸収を表す理由</div>		<div id="詳細03" style="font-size: 150%;">03：屈折率の虚部が吸収を表す理由</div>
	: 波を		: <math>x</math>方向に進む波が<math>e^{-i(wt-kt)}</math>と表されたとする。<ref name = "ref2">
			: この状態で、屈折率が<math>n</math>の媒質に入ったとする。
			: 光の速度と屈折率<math>n</math>の媒質中での速度の間には以下のような関係がある。
			: <math>v_p = \frac{c}{n}</math>(<math>v_p<math>は物質中の光速。<math>c</math>は真空の光速。)<ref name = "ref1" />-----(1)
			: また、速度<math>v_p<math>と波数<math>k<math>の間には
			: <math>k = \frac{\omega}{v_p}<math>の関係がある。
			: これは<math>v_p = f{\lambda}<math>に
			: <math>k = \frac{2\pi}{\lambda}</math>を代入して、
			: ⇔<math>v_p = f\frac{2\pi}{k}</math>
			: ここに<math>{\omega} = 2{\pi}f</math>を代入すると、
			: <math>v_p = \frac{\omega}{2{\pi}}\frac{2\pi}{k}</math>
			: ⇔<math>k = \frac{\omega}{v_p}<math>-----(2)
			: よって(1)に(2)を代入すると: 屈折率<math>n</math>の媒質中での波数は
			: <math>\frac{\omega}{k_p} = \frac{\omega}{nk}</math>(<math>v_p<math>
			: ⇔<math>k_p = nk</math>(<math>k_p<math>は物質中の波数。<math>c</math>は真空の波数。)
			: ゆえに、屈折率が<math>n</math>の媒質に入ると、波は
			: <math>e^-i(wt-nkt)</math>と表される。
			: ここで、<math>\eta + i\kappa</math>のように屈折率が虚部を持ったとする。
			: すると、波は以下のように表される。
			: <math>e^{-i(wt-{\eta + i\kappa}kt)}</math>
			: ⇔<math>e^{-{\kappa}kt}e^{-i(wt-{\eta}kt)}</math>
			: 式から<math>e^{-{\kappa}kt}</math>部分は波の減衰を表すことがわかる。これは媒質によって光が吸収されていることを意味する。


			==参考文献==
			<references>
			<ref name = "ref1">遠藤雅守：電磁場の物理学ーその発生・伝搬・吸収・増幅・共振を電磁気学で理解するー</ref>
			<ref name = "ref1">[[http://home.sato-gallery.com/hikaribussei/kiso_hikari(2).pdf]]</ref>
			</references>



	: 光をp波とs波に分けてそれぞれ強度の比がしたようになっているとする。		: 光をp波とs波に分けてそれぞれ強度の比がしたようになっているとする。

Kamimura: ページの作成:「
03：屈折率の虚部が吸収を表す理由
: 波を : 光をp波とs波に分けてそれぞれ強度の比がし…」

2021-12-01T03:15:06Z

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<div id="詳細03" style="font-size: 150%;">03：屈折率の虚部が吸収を表す理由</div>
: 波を

: 光をp波とs波に分けてそれぞれ強度の比がしたようになっているとする。
: <math>
\begin{cases}
I_s^r &= {\left | r^s \right \vert^2}I_s^i + \\
I_p^r &= {\left | r^p \right \vert^2}I_p^i
\end{cases}
</math>
: 右辺の<math>I_s^i, I_p^i</math>が入射光。左辺の<math>I_s^r, I_p^r</math>は反射光である。
: 辺々を足すと
: ⇔ <math>I_s^r + I_p^r = \left | r^s \right \vert^{2}I_s^i + \left | r^p \right \vert^{2}I_p^i</math>
: ⇔ <math>I_s^r + I_p^r = (\left | r^s \right \vert^{2} + \left | r^p \right \vert^{2})I_p^i</math>(∵右辺の入射光は自然光で<math>I_s^i = I_p^i</math>)
: ⇔ <math>I_s^r + I_p^r = \frac{\left | r^s \right \vert^{2} + \left | r^p \right \vert^{2}}{2}2I_p^i</math>
: ⇔ <math>I_s^r + I_p^r = \frac{\left | r^s \right \vert^{2} + \left | r^p \right \vert^{2}}{2}(I_s^i + I_p^i)</math>
: ⇔ <math>\frac{I_s^r + I_p^r}{I_s^i + I_p^i} = \frac{\left | r^s \right \vert^{2} + \left | r^p \right \vert^z{2}}{2}</math>
: ゆえに、光強度反射率はp波とs波の平均で与えられる。

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2021年12月1日 (水) 04:03にKamimuraによる

2021年12月1日 (水) 04:00にKamimuraによる

2021年12月1日 (水) 03:58にKamimuraによる

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