詳細01

01：ローレンツ関数を使う理由

これには2つ理由がある。

1つはローレンツ関数がクラマースクロニッヒの関係を満たすことだ。

屈折率の実部と虚部がクラマースクロニッヒの関係を満たすことからフィッティング関数にもこのような性質が要求される。

この関係式は以下のようなものである。導出は複素積分を使う数学的なものなので導出等は省略する。詳細は参考文献[1]を参照してほしい。

$n_{1}(\nu )-1={\frac {2}{\pi }}P\int _{0}^{\infty }{\frac {n_{2}(\nu ')}{\nu '^{2}-\nu '^{2}}}\,d\nu '$

$n_{2}(\nu )=-{\frac {2}{\pi }}P\int _{0}^{\infty }{\frac {n_{1}(\nu ')}{\nu '^{2}-\nu ^{2}}}\,d\nu '$

これが1つ目の理由である。

2つ目の理由は赤外光による振動電場に対する応答がローレンツモデルによってよく表せることが背景になっている。ローレンツモデルでは誘電体の振動電場への応答を正電荷を持つ骨格に電子がばねでつながっている振動子に近似している。模式図は以下のようになる。

ここで、${\omega }_{0}$：振動子の固有振動数、$\gamma$：速度に比例する抵抗、$m$：電子の有効質量である。

この時以下のような運動方程式が立てられる。

$m{\frac {\partial ^{2}r}{\partial t^{2}}}+m{\gamma }{\frac {\partial r}{\partial t}}+m{\omega }_{0}^{2}r=-eE$

ここでは、導出は省略して最終的に導かれる式のみを示す。詳細は参考文献[2]を参照してほしい。

ローレンツモデルの考え方に基づくと誘電率は以下のように表せる。

${\hat {\epsilon }}={\epsilon }_{0}\left\{1+{\frac {{\omega }_{p}^{2}}{({\omega }_{0}^{2}-{\omega }^{2})+i{\omega }{\gamma }}}\right\}$

ここで、${\omega }_{p}={\frac {ne^{2}}{m{\epsilon }_{0}}}$($n$単位体積当たりの双極子モーメントの個数。)

このことから誘電率$\epsilon$はローレンツ関数で近似的に表されることがわかる。

さらに、誘電率$\epsilon$と屈折率$n$の間には

${\sqrt {\epsilon }}=n$

という関係があるから、屈折率もローレンツ関数で表しやすいと考えられる。

以上の2つの理由からフィッティング関数としてローレンツ関数を用いている。